страница 1
|
|||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||
Похожие работы
|
Литература Шпольокий Э. В. Атомная физика. М.: Физматгиз, 1974. T. I, гл. Yii, § - страница №1/1
Лабораторная работа 8.4. ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНАЯ ПРОВЕРКА ЗАКОНА ТЕПЛОВОГО ИЗЛУЧЕНИЯ ПЛАНКА Литература
Цель работы - построение по опытным данным кривой распределения излучения чёрного тела по длинам волн (по частотам) и ознакомление с методами оптической радиационной пирометрии. В работе используется метод измерения суммарного теплового потока с помощью радиационного пирометра c телескопом ТЕРА-50. Формула закона Планка и ее графическая интерпретация. В результате внутриатомных процессов, проходящих в каком-либо теле при его нагревании, кинетическая анергия теплового движения преобразуется в электромагнитное излучение, возникающее в результате изменения энергетических состояний атомов и ионов, входящих в состав излучающего тела. О тепловом излучении говорят только в тех случаях, когда оно исходит от большого количества частиц, к которым может быть применено статистическое понятие теплового состояния и температуры. Этот вид излучения может существовать независимо от агрегатного состояния вещества - в газообразных, жидких и твердых телах. Основной особенностью теплового излучения является его равновесность: в изолированной системе тел, имеющих разные начальные температуры, в результате теплообмена устанавливается равновесная температура. Источником электромагнитного излучения служит тепловая энергия тел. Спектр теплового излучения твердых и жидких тел непрерывен и имеет ярко выраженный максимум, положение которого зависит от температуры вещества. Для решения проблемы распределения электромагнитной энергии по частотам (длинам волн) при тепловом равновесии Планк ввел понятие гармонического осциллятора c частотой w для представления собственного колебания (или моды) электромагнитного поля а частотой W в полости с зеркальными стенками. Так была впервые сформулирована гипотеза квантов: Квантовая механика интерпретирует излучение черного тела .в виде такой абстракции, как идеальный фотонный газ, система неразличимых частиц с целочисленным спином. Свойства частиц с целочисленным спином (бозонов), к которым относится и фотонный газ, описываются статистикой Бозе - Эйнштейна. Исходя из гипотезы квантов и молекулярной статистики, Планк нашел аналитический вид функции распределения для фотонов. Среднее вероятное число фотонов с энергией εi по Планку Для вывода закона распределения энергии в спектре равновесного излучения вводится понятие фазового пространства - многомерное пространство всех обобщенных координат qi и обобщенных импульсов Pi. В фазовом пространстве выделяют фазовый объем (объем зеркального ящика) и его элементарную ячейку, равную (3) где dP и dq - обобщенный импульс и координата соответственно. Фазовый объем в пространстве импульсов в интервале P, P + dP (рис.1) равен 4π·P2 dP. Число элементарных ячеек в нем Число элементарных ячеек, т.е. квантовых фотонных состояний, во всем объеме V зеркального ящика (5) Рис. 1. Схема фазового объёма в пространстве импульсов Фотон электромагнитного излучения обладает импульсом P = ħ·ω/c (6) Число квантовых энергетических состояний (ячеек) в интервале частот ω, ω+dω определится, если выразить импульс Р и dP через частоту ω и подставить в формулу (5). (7) Среднее вероятное количество фотонов в интервале частот ω, ω+dω находится умножением числа квантовых энергетических состояний (7) на функцию распределения Планка. (8) Закономерность для спектральной плотности энергетической светимости черного тела выражается следующим уравнением (если перемножить формулы (8) и (1) и разделить на V): (9) Описание экспериментальной установки В качестве источника теплового излучения использована галогенная лампа 1 накаливания типа КИМ 220-1000-1 благодаря ее высокой световой отдаче, большому сроку службы, весьма малым габаритам, высокой яркости и постоянству световых характеристик в процессе работы. По своей энергетической светимости галогенная лампа близка к светимости черного тела. Излучение лампы пропускается через светофильтры 2 с полосой пропускания 50 нм и коэффициентом пропускания 0,3. Светофильтры выделяют излучение с длинами волн от 350 до 800 нм через 50 нм. Спектральное излучение с помощью линзы 3 фокусируется на приемник излучения 4 пирометра. С помощью батареи термопар лучистая энергия преобразуется в электрическую c некоторым коэффициентом преобразования a. Так как электрическая энергия пропорциональна напряжению U на сопротивлении термопары ET = a·U, то (10) Итак (11) Для данной температуры с изменением частоты будет меняться и напряжение на сопротивлении пирометра. Изменение напряжения фиксируется милливольтметром. Кривая распределения излучения строится в координатах UT и ω(λ). Порядок выполнения работы
Таблица 1
Задания
а) Как зависит ρ(ω) от температуры? б) Как ρ(ω) распределяется по частотам? в) Куда смещается максимум ρ(ω) при повышении температуры? Контрольные вопросы
|
|